СПОСОБ ИЗМЕРЕНИЯ ЧИСЛА ОТРИЦАТЕЛЬНЫХ ИОНОВ РАЗЛИЧНОЙ ПОДВИЖНОСТИ И УСТРОЙСТВО ДЛЯ ЕГО РЕАЛИЗАЦИИ

Способ относится к ядерной физике и технике и может быть использован при создании детекторов для контроля радиоактивности окружающей среды.

Известен способ измерения концентрации ионов, в котором используется цилиндрическая ионизационная камера, измеряется ток насыщения, образуемый ионами, содержащимися в просасываемом через камеру исследуемом воздухе (Физический энциклопедический словарь. Т. 2. - М.: Советская энциклопедия, 1962).

Наиболее близким техническим решением (прототип) является способ измерения концентрации ионов в воздухе путем измерения ионизационного тока в цилиндрической ионизационной камере с внутренним и внешними электродами, работающей при различных напряжениях, при различных скоростях прокачки газа, различных напряжениях между электродами и различных постоянных времени выходной цепи, с последующей математической обработкой (Таммет Х.Ф. Уч. записки Тартусского госуниверситета. Тарту, в 136, с. 103-110, 1962). Недостатком аналога и прототипа является то, что они не позволяют измерять число ионов, а позволяют измерять только суммарный ионизационный ток, обусловленный движением большого числа ионов различной подвижности к электродам камеры. Это не позволяет раздельно определять число ионов различной подвижности, дающих суммарный ионизационный ток.

Целью изобретения является создание способа измерения числа отрицательных ионов в данном объеме воздуха и измерении их подвижности. Цель достигается тем, что вблизи внутреннего электрода камеры, на который подают положительный заряд, создают напряженность электрического поля, достаточную для того, чтобы отрицательные ионы в столкновениях с атомами газа отдавали электроны (более 70 кВ/см). Образующиеся свободные электроны, двигаясь к положительно заряженному внутреннему электроду, в процессе ударной ионизации создают электронно-фотонные лавины, которые регистрируют электронной схемой. Экспериментально показано, что образовавшиеся электронно-фотонные лавины в воздухе локализованы на малом участке нити (порядка нескольких мкм). Это позволяет определить координату отрицательного иона вдоль нити, измеряя сигналы с двух противоположных концов нити. Сопротивление нити выбирают достаточно большим (несколько килоом). Отношение амплитуд сигналов, снимаемых с двух противоположных концов нити, пропорционально отношению сопротивлений участков нити от точки регистрации иона до соответствующего конца. Достигнутое координатное разрешение составляет менее 0,1 мм.

Технический результат заключается в осуществлении раздельной регистрации отрицательных ионов различной подвижности.

Технический результат достигается за счет того, что отрицательные ионы с разной подвижностью при прокачке воздуха через камеру регистрируются на различных расстояниях от входа.

При объемной скорости прокачки W cм³/c подвижность регистрируемых ионов определяется по формуле (Рузер Л.С. Радиоактивные аэрозоли. Москва, 1968, с. 191)

где μ - подвижность ионов, см²/(В•с);
U - напряжение между электродами, В;
r_к и r_a - радиусы катода и анода соответственно;
x - расстояние от входа иона в камеру до места его регистрации на нити, см. Расстояние x измеряется с точностью ~ 10^-2 см.

При длине нити 16 см и скорости прокачки несколько литров в минуту способ позволяет измерять концентрацию ионов с подвижностью в пределах от 1 до 10^-4 см²/(с•В).

Напряженность электрического поля уменьшается по мере удаления от нити, поэтому образовавшиеся электронно-фотонные лавины затухают. Коэффициент газового усиления m выбирают так, чтобы выполнялось неравенство
η_eN^-<1,
где η_e - вероятность отрыва электрона от отрицательного иона, а N^- - среднее число вторичных отрицательных ионов, возникающих в объеме детектора в процессе газового усиления.

Для исключения регистрации вторичных отрицательных ионов при больших m включают схему гашения, обычно применяемую в счетчиках Гейгера для исключения регистрации ложных импульсов, изменяющую потенциал нити на время τ_-+τ₊ до значений, при которых не происходит процесс ударной ионизации и электронно-фотонные лавины не возникают (здесь τ_- - максимальное время дрейфа отрицательного иона от места своего образования до нити, а τ₊ - максимальное время дрейфа положительного иона от места своего образования до катода).

При включенной схеме гашения вторичные отрицательные ионы, образующиеся после регистрации первичного иона, в газовом разряде не регистрируются, так как за время τ_-+τ₊ они нейтрализуются на положительно заряженной нити.

Диапазон измеряемых концентраций отрицательных ионов в воздухе составляет 2•10² - 10⁶ ионов/см³.

Для увеличения чувствительности способа используют режим "ионного умножения" в воздушной цилиндрической камере с газовым усилением - m. Режим ионного умножения создают, выбирая напряжение между электродами камеры - U, диаметр нити - 2r_a и коэффициент газового усиления - m так, чтобы число вторичных ионов N^-, образующихся в газовом разряде в результате регистрации первичного отрицательного иона, было достаточно для возникновения от одного до нескольких сотен электрических импульсов. При этом необходимо выполнение неравенства N^-η_e<1, где η_e - вероятность отрыва электрона от отрицательного иона. Коэффициент умножения К_y определяется по формуле

где К_y - число электрических импульсов, возникающих при регистрации одного отрицательного иона. Очевидно, что при η_eN^-<<1 коэффициент умножения К_y = 1. При этом число ионов определяется из условия

Величина η_e зависит от разности потенциалов U и составляет в работающем макете величину порядка 10^-4 - 10^-3.

Способ реализован с помощью устройства для определения числа отрицательных ионов различной подвижности, состоящее из 1 - цилиндрического ионизационного детектора, 2 - воздуходувки со скоростью прокачки V_пр, 3 - электростатического фильтра длиной L, расстоянием между электродами l и напряженностью электрического поля Е, 4 - источника запирающего фильтр напряжения, 5 - источника высокого напряжения, 6 - регистрирующей электрические импульсы электронной схемы.

Устройство работает следующим образом. От источника высокого напряжения 5 подается на нить напряжение, достаточное для того, чтобы напряженность электрического поля вблизи нити была достаточной для отрыва электрона от отрицательного иона и для ударной ионизации. Затем от источника 4 подается запирающее фильтр напряжение. При продувке воздуха через устройство пройдут только ионы, подвижность которых μ удовлетворяет условию

где V_пр - см/с, Е_з - напряженность запирающего электрического поля, L - длина электростатического фильтра, l - расстояние между электродами.